gigahertz-optik光度計(jì) 光譜輻射計(jì) 照度計(jì)ISD-1.6-的介紹
gigahertz-optik光度計(jì) 光譜輻射計(jì) 照度計(jì)ISD-1.6-的介紹
脈沖激光二極管、激光雷達(dá)激光器、VCSEL和用于測距儀、環(huán)境掃描儀和圖像捕捉的脈沖led發(fā)射幾納秒時(shí)長的非常高的峰值功率。 為了測量時(shí)間分辨的脈沖形狀，需要快速檢測器（短上升時(shí)間）。 這些通常是小面積的光電二極管，有時(shí)直徑明顯小于1毫米。例如，可以在我們的知識門戶中找到有關(guān)使用光電二極管進(jìn)行上升時(shí)間和脈沖形狀測量的技術(shù)細(xì)節(jié)。光電二極管的小檢測器面積導(dǎo)致計(jì)量上的限制：
激光光斑的范圍大于光電二極管的有效區(qū)域，造成無法測量輻射功率 (W)。因此，單獨(dú)使用這種光電二極管無法測量輻射功率 (W)。
由于可能的模式（不均勻的激光光斑），光電二極管在激光光斑中的位置至關(guān)重要。
非常小的光電二極管是不能絕對校準(zhǔn)的。
無法校準(zhǔn)用于將激光點(diǎn)聚焦在光電二極管表面上的光學(xué)器件附件。
短脈沖長度所需的光電二極管的電子線路進(jìn)一步限制了校準(zhǔn)能力。
為了克服純光電二極管的局限性，采用了一種基于小型積分球和兩個(gè)互補(bǔ)光電二極管的技術(shù)。
功能與結(jié)構(gòu)
該探測器在一個(gè)緊湊的積分球組件中集成了兩個(gè)光電二極管。第一個(gè)光電二極管的上升時(shí)間很短，因此與足夠快的示波器結(jié)合使用，可以測量相對時(shí)間分辨脈沖形狀（脈沖長度、半寬度、峰值功率）。第二個(gè)光電二極管測量單個(gè)脈沖或脈沖序列的絕對脈沖能量（以焦耳為單位）。根據(jù)脈沖拉伸法，評估由 P-9710 或 P-21 系列的測光儀進(jìn)行。絕對峰值功率可以從脈沖能量和相對脈沖形狀中計(jì)算出來。因此，可以表征短持續(xù)時(shí)間的光信號。
直徑為 16 毫米的積分球提供 5 毫米的測量孔徑，或者 7 毫米（根據(jù) IEC/EN 60825-1 和 2006/25/EC 的激光眼睛安全標(biāo)準(zhǔn)）的直徑，并且可以校準(zhǔn)以測量絕對輻射功率 (W)。由于積分球的直徑非常小，與較大直徑的積分球相比，時(shí)間脈沖變形（積分球的脈沖拉伸效應(yīng)）較小。因此，幾納秒脈沖長度的脈沖幾乎不會(huì)變形，并且可以以時(shí)間分辨的方式進(jìn)行測量。球體本身、光電二極管和電路由高質(zhì)量的 CNC 加工鋁制外殼封裝和屏蔽。對于更高的功率和更大的 10 毫米輸入端口，
